电阻的压降U=ⅠR。
根据欧姆定律，流过电阻的电流l，与电阻两端的电压U(即压降)成正比，与电阻R成反比，即Ⅰ=U/R。也就是压降U=ⅠR。
电流通过电阻时产生的压降，就是电阻两端的压降。
当两个导体间存在着电势差，只要用一根金属丝把他们连接时，就会产生电荷的转移，出现电流。你要是用一根木棍来连接，那么几乎不会有电流出现。电阻就这样能确定产生多少电流的一种性质。
当电流流过电阻器时，电子会和电阻器中的原子碰撞，使得温度升高，电能转化成热能。我们常用的热得快，电吹风，电烤箱等加热器件都是电阻器的实际应用。
对于导体，电阻可以通过两段的电势差除以电流进行测量，也就是电阻的欧姆定律 R= U/I。比如金属大多符合以上定律。
但实际上影响电阻的条件很多，比如电阻器所用的材料，长度越长电阻越大，横截面越大电阻越小等等。
在电力输运的过程中，从电站到终端，要经过长距离的传输，大量能量会被电阻损耗。电力传输时要降低电流减少损耗，发电功率P=UI，要使输电电流I减小，而输送功率P不变，就必须提高输电电压U。
扩展资料：
设有一段金属导体，横截面积为S，长为L，在导体的两端加上电压U，则导体中的场强E=U/L.这时，一自由电子在电场力F=eE的作用下做定向移动。设电子的质量为m,则定向移动的加速度为a=F/m=eE/m=U(e/mL)。
运动的自由电子要频繁地与金属正离子碰撞，使其定向移动受到破坏，限制了移动速率的增加。自由电子在碰撞后向各个方向弹射的机会相等，失去了之前定向移动的特性，又要从新开始做初速为0的定向加速运动。
自由电子相继两次碰撞的间隔有长有短，设平均时间为t，则自由电子在下次碰撞前的定向移动速率vt（以t为下标）=at，那么在时间t内的平均速率v=at/2。结合之前推出的a=U(e/mL)，得自由电子的平均移动速率为v=U(et/2mL)。
代入电流的微观表达式I=neSv，得I=U(ne2St/2mL)对于一定的金属材料，在一定的温度下，t是个确定的数值（10-14~10s)，也就是说，对于一段金属导体，ne2St/2mL是个常量。
因此，导体中的电流强度I与两端的电压U成正比。导体两端的电压与导体中的电流强度的比值(2mL/ne2St)就是这段导体的电阻。
由此看出，导体的电阻与长度成正比，与横截面积成反比，与1/ne^2t成正比。1/ne2t由导体的特性决定。因此，在一定温度时，导体的电阻是R=ρL/S。ρ是导体的电阻率。对于一定温度与相同的导体，电阻率一定。
